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硅基單片波長選擇開關(guān):利用陣列波導(dǎo)光柵和布拉格光柵濾波器

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發(fā)表于 2024-11-12 08:01:00 | 只看該作者 |只看大圖 回帖獎勵 |倒序瀏覽 |閱讀模式
引言5 k- F4 [+ D% I) h+ q. `
波長選擇開關(guān)(WSS)是可重構(gòu)光分插復(fù)用器(ROADM)中的關(guān)鍵組件,對于靈活高效的光網(wǎng)絡(luò)具有重要作用。本文介紹了新型硅基單片WSS,該器件結(jié)合了陣列波導(dǎo)光柵(AWG)和布拉格光柵濾波器(BGF),實現(xiàn)了快速開關(guān)和低串?dāng)_性能[1]。' ]2 S$ m3 c: f, n
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3 J  j/ H4 q& p1 v  c- N  |設(shè)計概述1 a9 B' K, _# I  l
提出的硅基單片WSS利用AWG進(jìn)行波長解復(fù)用/復(fù)用,并使用BGF進(jìn)行額外的波長濾波。圖1展示了這種WSS設(shè)計的示意圖。
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# v+ t' x, @9 G# e圖1:提出的硅基單片WSS示意圖。輸入的波分復(fù)用信號經(jīng)過解復(fù)用后輸入BGF進(jìn)行濾波。輸出AWG由1×2 MZI開關(guān)選擇。
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在這個設(shè)計中,輸入的波分復(fù)用(WDM)信號首先由輸入AWG解復(fù)用。每個解復(fù)用的信道然后通過BGF,BGF作為帶通濾波器只傳輸所選信道的波長并反射其他波長。BGF的傳輸帶可以通過TiN加熱器調(diào)諧到每個信道的波長。經(jīng)過濾波后,1×2熱光馬赫-曾德爾干涉(MZI)開關(guān)將光信號導(dǎo)向輸出AWG1或AWG2。最后,輸出AWG將經(jīng)過開關(guān)的信道復(fù)用。
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陣列波導(dǎo)光柵設(shè)計
/ j2 D# p# V' a3 x& X6 f& l1 s輸入AWG設(shè)計為盒狀形狀,如圖2所示。該AWG具有8個信道,信道間隔為100 GHz,自由光譜范圍(FSR)為947.3 GHz。8 {0 m, P6 ~% w0 z  W
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圖2:輸入AWG的掩模布局。A側(cè)有八個連接到平板波導(dǎo)的波導(dǎo)。其中一個波導(dǎo)是WSS的輸入。B側(cè)有十二個連接到平板波導(dǎo)的波導(dǎo)。八個波導(dǎo)連接到BGF,對應(yīng)Ch#1到Ch#8。一個波導(dǎo)是測試端口。! T" x0 h2 h% P" P& ?  O
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為確保輸入和輸出AWG之間的正確對準(zhǔn),在陣列波導(dǎo)上集成了加熱器,用于熱控制中心波長。圖3顯示了加熱器的排列,加熱器的數(shù)量與波導(dǎo)長度相對于最短波導(dǎo)的差異成正比。
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圖3:AWG的中心波長由波導(dǎo)陣列上的加熱器控制。波導(dǎo)上的加熱器數(shù)量與波導(dǎo)長度相對于最短波導(dǎo)的差異成正比。單位加熱器尺寸為8×6μm,電阻為20.25Ω。* f4 y+ Q( e% {, B3 _1 W" ^% _. l

7 W5 o3 M! d1 Y6 Q0 p# M0 ]3 T布拉格光柵濾波器設(shè)計
7 h3 L1 ~5 d7 m/ JBGF由具有不同寬度(WL和WH)的交替波導(dǎo)段組成,如圖4所示。兩個BGF單元串聯(lián)連接以增強濾波性能。
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- R6 R3 c: F3 }' }0 M4 D% ]! F圖4:BGF的示意圖,由一系列交替的具有兩種不同寬度WL和WH的波導(dǎo)組成。兩個BGF單元串聯(lián)連接。3 l$ x, B% s' Z! j
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BGF的傳輸特性如圖5所示。該濾波器在1528.9 nm處有一個傳輸峰,阻帶為9.5 nm,3 dB帶寬為0.6 nm,適合WSS的100 GHz信道間隔。9 J8 j) G, x; J8 e0 |
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圖5:BGF的傳輸特性。(a) 傳輸峰在1528.9 nm。將10 dB下降波長(1524.0 nm和1533.5 nm)之間的間隔定義為阻帶,其為9.5 nm。(b) 中心波長附近的放大視圖。3 dB帶寬為0.6 nm。該帶寬適合單片WSS的100 GHz(約0.8 nm)信道間隔。0 M( }+ L( `/ ~: W' ~% Y3 i

3 z9 g; s* Z" F, rBGF的中心波長可以使用集成的TiN加熱器進(jìn)行調(diào)諧。圖6顯示了通過15 mA注入電流實現(xiàn)的22.3 nm波長移動,為所有信道提供了足夠的調(diào)諧范圍。
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圖6:峰值傳輸波長隨注入TiN加熱器電流的變化。在15 mA注入電流下觀察到22.3 nm的波長移動。6 B1 v: T0 K9 v% d2 R& S' v
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制造的器件% n+ a+ a# V3 M% r+ H% p6 w$ {
圖7顯示了制造的硅基單片WSS的整體布局和照片。芯片尺寸為2.5 mm × 5.0 mm,包括用于高效光耦合的光斑尺寸轉(zhuǎn)換器(SSC)。2 k( A: Z2 C* |9 w' {5 ?* D
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圖7:(a) 硅基單片WSS的整體布局。具有一個輸入和兩個輸出,8個信道,信道間隔為100 GHz。使用光斑尺寸轉(zhuǎn)換器進(jìn)行光學(xué)輸入和輸出。(b) 硅基單片WSS的照片。芯片尺寸為2.5 mm × 5.0 mm。! I& c7 Z" ]) l- \
: E3 Y: n5 T' R% s
實驗結(jié)果
. l0 Y/ k$ }$ ]5 G7 i3 xAWG和BGF性能
& E0 c7 j8 u, K' b! J+ p% i4 ]圖8顯示了使用測試端口測量的輸入AWG的傳輸譜。每個信道中心的平均傳輸損耗為9.5 dB。然而,由于平板波導(dǎo)-波導(dǎo)陣列界面處的曲率設(shè)計不正確,觀察到明顯的二次和三次峰值。+ M4 n# |: Q. u, _

8 |3 ]) N4 w4 d* ^/ g圖8:使用測試端口測量的8信道AWG傳輸譜。AWG的二次和三次峰值顯著干擾了鄰近信道。每個信道中心的平均峰值傳輸損耗為9.5 dB。
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# F( ^, A* j) y5 \5 h5 q添加BGF顯著改善了器件的串?dāng)_性能。圖9比較了有無BGF濾波時的相鄰信道串?dāng)_。當(dāng)BGF調(diào)諧到相應(yīng)信道時,相鄰串?dāng)_從-5.6 dB降低到-23.1 dB。
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圖9:相鄰信道串?dāng)_的比較。(a) BGF的阻帶移至測量波長范圍之外。(b) BGF的傳輸峰調(diào)諧到相應(yīng)信道。串?dāng)_降低到-23.1 dB。) T3 d% l  k: e  x7 C

* s* H6 t2 r$ L* A2 ]開關(guān)性能5 o/ I, t4 q% v4 t8 V$ Q
由于其他信道的加熱器故障,開關(guān)實驗在三個信道(Ch#4、Ch#5和Ch#6)上進(jìn)行。圖10展示了兩種不同的開關(guān)狀態(tài),顯示了來自AWG1和AWG2的輸出譜。* N1 N9 T2 r* B4 L# h0 l
2 c- [, B/ S, q# p: H" }
圖10:不同開關(guān)設(shè)置下的傳輸率。藍(lán)線表示從輸出AWG1測量的傳輸譜,橙線表示從輸出AWG2測量的傳輸譜。(a) Ch#4 → 輸出AWG2,Ch#5 → 輸出AWG2,Ch#6 → 輸出AWG1 (b) Ch#4 → 輸出AWG1,Ch#5 → 輸出AWG2,Ch#6 → 輸出AWG2。
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; _) Z' A9 i: T4 r4 Z/ j每個信道中心的平均損耗為20.7 dB,平均串?dāng)_為-13.9 dB。原文中的表II列出了器件中損耗的詳細(xì)分布。1 ~2 `9 y+ B/ S9 Z" b9 I0 a5 `# T
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開關(guān)速度( W% a" p2 D# q1 r" x* ]! r7 w3 _
測量了WSS的開關(guān)速度,結(jié)果如圖11所示。上升和下降時間均為13μs,明顯快于常見的自由空間光學(xué)型WSS(約1 ms)。
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圖11:硅基單片WSS的開關(guān)響應(yīng)。(a) 硅基單片WSS的上升時間。(b) 硅基單片WSS的下降時間。
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結(jié)論6 p# Z! M# a8 t) W  b
本文介紹了結(jié)合AWG和BGF的硅基單片WSS,實現(xiàn)了快速開關(guān)和低串?dāng)_。添加BGF將相鄰串?dāng)_從-5.6 dB降低到-23.1 dB。制造的器件展示了20.5 dB的平均總損耗,-13.9 dB的平均串?dāng)_,以及上升和下降時間均為13μs的開關(guān)時間。這些結(jié)果表明硅基單片WSS在下一代光網(wǎng)絡(luò)中具有應(yīng)用潛力,為波長路由和管理提供了緊湊高效的解決方案。
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# S# \7 I" L4 H6 e  N4 m9 G% y0 B參考文獻(xiàn)
# T+ ^% k% g) y/ o: A" N[1] Y. Moriya, Y. Yagi, Y. Mizoguchi, and H. Tsuda, "Silicon monolithic wavelength selective switch utilizing arrayed waveguide gratings and Bragg grating filters," IEICE Electronics Express, vol. 21, no. 10, pp. 1–5, May 2024.
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